運算放大器多諧振蕩器電路分析-KIA MOS管
信息來源：本站 日期：2022-07-08
通過將正弦輸入替換為跨運算放大器輸出的RC定時電路，我們可以進一步將周期波形轉換為矩形輸出這一想法。這次，我們可以使用電容器的充電電壓Vc來改變運算放大器的輸出狀態，而不是使用正弦波形來觸發運算放大器。
那么它是怎樣工作的。首先，假設電容器已完全放電，并且運算放大器的輸出在正電源軌處飽和。電容器C開始通過電阻R從輸出電壓Vout充電，其速率由其RC時間常數確定。
從有關RC電路的教程中我們知道，電容器希望在五個時間常數內完全充電到Vout的值（即+ V（sat））。
但是，一旦運算放大器反相（-）端子上的電容器充電電壓等于或大于非反相端子上的電壓（運算放大器的輸出電壓在電阻R1和R2之間分配的分壓），則電容輸出將改變狀態并被驅動至相對的負電源軌。
但是，已經向正電源軌（+ V（sat））愉快充電的電容器，現在在其極板上看到一個負電壓-V（sat）。輸出電壓的突然反轉導致電容器以其RC時間常數再次決定的速率朝新的Vout值放電。
一旦運算放大器的反相端子在同相端子上達到新的負基準電壓-Vref，運算放大器就會再次改變狀態，并將輸出驅動到相對的電源軌電壓+ V（sat）。
現在，電容器的極板上出現一個正電壓，充電周期再次開始。因此，電容器不斷充電和放電，從而產生了穩定的運算放大器多諧振蕩器輸出。
輸出波形的周期由兩個定時分量的RC時間常數以及由設置參考電壓電平的R1，R2分壓器網絡建立的反饋比確定。如果放大器飽和電壓的正值和負值具有相同的幅度，則t1 = t2，給出振蕩周期的表達式為：
其中：R是電阻，C是電容，ln（）是反饋分數的自然對數，T是周期時間（以秒為單位），?是振蕩頻率（以Hz為單位）。
然后，從上式可以看出，運算放大器多諧振蕩器電路的振蕩頻率不僅取決于RC時間常數，而且取決于反饋分數。但是，如果我們使用的電阻值給出的反饋分數為0.462（β= 0.462），則電路的振蕩頻率將僅等于1 / 2RC，如圖所示，因為線性對數項等于1。
一個運算放大器的多諧振蕩器電路是使用以下部件構成。R1 =35kΩ，R2 =30kΩ，R =50kΩ和C = 0.01uF。計算電路的振蕩頻率。
然后計算出振蕩頻率為1kHz。當β= 0.462時，該頻率可以直接計算為：?= 1 / 2RC。同樣，當兩個反饋電阻相同時，即R1 = R2，反饋分數等于3，振蕩頻率變為：?= 1 / 2.2RC。
如圖所示，我們可以用一個電位計代替一個反饋電阻，以制造一個變頻運放多諧振蕩器，從而使該運放多諧振蕩器電路更進一步。
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